PARADOXO DE GRACELI SOBRE A CURVATURA DO ESPAÇO TEMPO NA GRAVIDADE.


1] 

[ SE O ESPAÇO TEMPO TENDE A SER ENCURVADO  SOB A GRAVIDADE E TEM AÇÃO DIRETA SOBRE O MOVIMENTO DOS PLANETAS, POR QUE A LUZ DO SOL AO ENTRAR NA ATMOSFERA DA TERRA,  ELA NÃO SOFRE ESTE DESVIO E FAZ UM ENTORNO DO PLANETA ACABANDO COM A EXISTÊNCIA DA NOITE].


2]

POR QUE NÃO TEM AÇÃO SOBRE A ROTAÇÃO DOS PLANETAS.




   MECÂNICA GRACELI GENERALIZADA - QUÂNTICA TENSORIAL DIMENSIONAL RELATIVISTA DE CAMPOS.





  MECÃNICA GRACELI GERAL - QTDRC.





equação Graceli dimensional relativista  tensorial quântica de campos 

G* =  =

[  /  IFF ]   G* =   /  G  /     .  /

 G  = [DR] =            .+  

+  G* =  = [          ] ω   / T] / c [    [x,t] ]  =  


//////

[  /  IFF ]  = INTERAÇÕES DE FORÇAS FUNDAMENTAIS. =

TeoriaInteraçãomediadorMagnitude relativaComportamentoFaixa
CromodinâmicaForça nuclear forteGlúon10411/r71,4 × 10-15 m
EletrodinâmicaForça eletromagnéticaFóton10391/r2infinito
FlavordinâmicaForça nuclear fracaBósons W e Z10291/r5 até 1/r710-18 m
GeometrodinâmicaForça gravitacionalgráviton101/r2infinito

G* =  OPERADOR DE DIMENSÕES DE GRACELI.

DIMENSÕES DE GRACELI SÃO TODA FORMA DE TENSORES, ESTRUTURAS, ENERGIAS, ACOPLAMENTOS, , INTERAÇÕES DE CAMPOS E ENERGIAS, DISTRIBUIÇÕES ELETRÔNICAS, ESTADOS FÍSICOS, ESTADOS QUÂNTICOS, ESTADOS FÍSICOS DE ENERGIAS DE GRACELI,  E OUTROS.

/

  / G* =  = [          ] ω           .

 MECÂNICA GRACELI GENERALIZADA - QUÂNTICA TENSORIAL DIMENSIONAL RELATIVISTA DE INTERAÇÕES DE CAMPOS. EM ;


MECÂNICA GRACELI REPRESENTADA POR TRANSFORMADA.



dd = dd [G] = DERIVADA DE DIMENSÕES DE GRACELI.






                                           - [  G*   /.    ] [  [

G { f [dd]}  ´[d] G*         / .  f [d]   G*                            dd [G]


O ESTADO QUÂNTICO DE GRACELI


                                           - [  G*   /.    ] [  []

G { f [dd]}  ´[d] G*         / .  f [d]   G*                            dd [G]












                                           - [  G*   /.    ] [  []

G { f [dd]}  ´[d] G*         / .  f [d]   G*                            dd [G]







                                           - [  G*   /.    ] [  []

G { f [dd]}  ´[d] G*         / .  f [d]   G*                            dd [G]




                                           - [  G*   /.    ] [  []

G { f [dd]}  ´[d] G*         / .  f [d]   G*                            dd [G]




                                           - [  G*   /.    ] [  []

G { f [dd]}  ´[d] G*         / .  f [d]   G*                            dd [G]




                                           - [  G*   /.    ] [  []

G { f [dd]}  ´[d] G*         / .  f [d]   G*                            dd [G]






                                           - [  G*   /.    ] [  [

]

G { f [dd]}  ´[d] G*         / .  f [d]   G*                            dd [G]




pêndulo quântico é fundamental para entender as rotações internas impedidas na química, as características quânticas dos átomos de dispersão, bem como numerosos outros fenômenos quânticos.[1] Embora um pêndulo não sujeito à aproximação de pequeno ângulo tenha uma não-linearidade inerente, a equação de Schrödinger para o sistema quantizado pode ser resolvida de forma relativamente fácil.[2][3][4]

Equação de Schrödinger

Usando a teoria lagrangiana da mecânica clássica, pode-se desenvolver um hamiltoniano para o sistema. Um pêndulo simples tem uma coordenada generalizada (o deslocamento angular ) e duas restrições (o comprimento da corda e o plano de movimento). As energias cinéticas e potenciais do sistema podem ser encontradas em

Isso resulta no Hamiltoniano

A equação de Schrödinger dependente do tempo para o sistema é

É preciso resolver a equação de Schrödinger independente do tempo para encontrar os níveis de energia e os auto-estados correspondentes. Isso é efetuado melhor alterando a variável independente da seguinte maneira:

Esta é a equação de Mathieu.[5]

                                   

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